1樓：木木
電磁場的邊界條件既可以理解為不同介質交介面電磁場服從的條件，也可理解為不同介質的交介面兩側電磁場滿足的方程或規律。
2樓：匿名使用者
場解法 — 根據邊界和初始條件求電磁場波動方程的解， 得出電磁場隨時間和空間的變化規律；
微波等效電路法 — 利用分佈引數電路的理論（傳輸線的電路模型）來分析電壓波（對應電場）和電流波（對應磁場）隨時間和空間的變化規律。
3樓：匿名使用者
對由不同媒質所組成的電磁場場域,當分介面上場的散度源和旋度源不為零時,場量將在分介面兩側發生突變,通常使用的單一媒質區域中的斯托克斯公式不再適用這種情況.推廣了單一媒質中的斯托克斯公式,得到了適用於多媒質區域的多曲面斯托克斯公式.對於由不同媒質所組成的電磁場場域,利用所推廣的多曲面斯托克斯公式,給出了電磁場邊界條件的一種新的推導方法.
所推導的公式對於由多種媒質組成的向量場有廣泛應用.
4樓：§傲雪紅梅
電磁場與電磁波，靜電場中的邊界條件問題：d1n-d2n=ρs
5樓：匿名使用者
分兩個邊界問題處理，即不同電解質與導體的邊界問題
6樓：匿名使用者
毫無疑問，當然是分別考慮兩個分介面。除非導體薄到量子級的。
電磁場邊界條件 20
7樓：demon陌
邊界條件是：
n·(d1-d2)=ρs； (1)
n×(e1-e2)=0； (2)
n·(b1-b2)=0； (3)
n×(h1-h2)=j)s。 (4)
式中n為兩媒質分介面法線方向的單位向量，場向量e、d、b、h的下標1或2分別表示在媒質1或2內緊靠分介面的場向量，ρs為分介面上的自由電荷面密度，js為分介面上的傳導電流面密度。
電可以生成磁，磁也能帶來電，變化的電場和變化的磁場構成了一個不可分離的統一的場，這就是電磁場，而變化的電磁場在空間的傳播即形成了電磁波。
麥克斯韋在總結前人研究電磁現象取得的成果的基礎上，建立了完整的電磁波理論。他斷定電磁波的存在，推匯出電磁波與光具有同樣的傳播速度。
8樓：人生如夕陽
boundary conditions for electromagnetic field
電磁場在兩種不同媒質分界
面上，從一側過渡到另一側時，場向量e、d、b、h一般都有一個躍變。電磁場的邊界條件就是指場向量的這種躍變所遵從的條件，也就是兩側切向分量之間以及法向分量之間的關係。在某些電動力學或電磁場理論的書中，為了與另一種邊界條件（在區域的表面上給定的有關場向量的邊值）相區別，將本條所解釋的電磁場邊界條件稱為電磁場的邊值關係。
電磁場的邊界條件可以由麥克斯韋方程組的積分形式推出，它實際上是積分形式的極限結果。這些邊界條件是
n·(d1-d2)=ρs； (1)
n×(e1-e2)=0； (2)
n·(b1-b2)=0； (3)
n×(h1-h2)=j)s。 (4)
式中n為兩媒質分介面法線方向的單位向量，場向量e、d、b、h的下標1或2分別表示在媒質1或2內緊靠分介面的場向量,ρs為分介面上的自由電荷面密度,js為分介面上的傳導電流面密度。式(1)表示在分介面兩側電位移向量d的法向分量的差等於分介面上的自由電荷面密度。當分介面上無自由電荷時，兩側電位移向量的法向分量相等,即其法向分量是連續的。
式(2)表示在分介面兩側電場強度e的切向分量是連續的。式(3)表示在分介面兩側磁通密度b的法向分量是連續的。式(4)表示在分介面兩側磁場強度h的切向分量的差等於分介面上的表面傳導電流面密度。
當分介面上無表面傳導電流時，兩側磁場強度的切向分量相等，即其切向分量是連續的。 當媒質2為理想導體時，e2、d2、b2、h2等於零，式(1)表示d1的法向分量等於自由電荷面密度；式(2)表示e1無切向分量式(3)表示b1的法向分量為零；式(4)表示h1的切向分量等於表面傳導電流面密度,並且與電流方向正交
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