1樓：匿名使用者
就是使波函式平方積分後，值等於1的常數。
相差乙個因子的波函式，在量子力學裡被認為是同乙個函式。歸一化條件的存在，使這個因子具有了確定性和唯一性
2樓：國安
就是波函式前面帶的乙個因子 保證積分以後粒子在全空間出現的概率為1。
量子力學歸一化常數一定是實數?
3樓：命運終點
不一定。
任何乙個波函式的歸一化常數乘以乙個e^iθ（θ為實數）也是該波函式的歸一化常數，因為e^iθ的模方為1，平方後與波函式的模方相乘不改變概率幅的值。顯然這樣的歸一化常數未必是實數。
量子力學中的歸一化是什麼意思
4樓：匿名使用者
歸一化，是基於這樣的考慮。認為波函式模方在全空間的積分等於1.是因為波函式的模方表示粒子在空間某點出現的概率。。。全空間的積分和等於1表示粒子在空間中存在，但具體不知道在哪
還會遇到波函式不能歸一化的問題。這時，波函式模方的積分和不等於1是無所謂的。因為粒子必定在空間中存在，這時，只要知道了粒子波函式模方的相對大小，就能了解粒子到底在哪些地方出現的概率比較高了。
5樓：西
微粒的運動用波函式表示.....歸一化是指微小粒子在空間各點出現的概率和為一，這就叫歸一化也,是波函式的歸一化。詳細的可以看大學的《量子力學導論》.
向學長們請教下，什麼是歸一化功率？
6樓：ieio啊
歸一化功率：就是將功率（能量）進行歸一化處理。新增功率歸一化因子，目的在於使得不同調製方式（或者說對於所有對映方式）都能夠取得相同的平均功率。
實際上，歸一化是為了方便系統效能的比較，所以就要分清比較的模組是什麼。比如，通道編碼的增益問題，無論有無通道編碼，位元能量是一樣的，所以比較要以eb/no為基準，而不是以進入通道前的符號能量es/no為基準。
再比如，在比較空時碼系統和單天線系統中，還是以進入時空碼編碼前訊號能量為基準，那麼傳送時的總能量一致，即時空碼系統中各天線發射功率總和應和單天線系統發射功率相同。一般而言，歸一化都在發射端處理。
歸一化：是一種簡化計算的方式，即將有量綱的表示式，經過變換，化為無量綱的表示式，成為標量。 在多種計算中都經常用到這種方法。
歸一化是一種無量綱處理手段，使物理系統數值的絕對值變成某種相對值關係，簡化計算，縮小量值的有效辦法。
歸一條件
在量子力學裡，表達粒子的量子態的波函式必須滿足歸一條件，也就是說，在空間內找到粒子的概率必須等於1。這性質稱為歸一性。
歸一化導引
一般而言，波函式是乙個復函式。可是，概率密度是乙個實函式，空間內積分和為1，稱為概率密度函式。所以在區域內，找到粒子的概率是1。
因為粒子存在於空間，因此在空間內找到粒子概率是1，所以積分於整個空間將得到1。
假若，從解析薛丁格方程而得到的波函式，其概率是有限的，但不等於1，則可以將波函式乘以乙個常數，使概率等於1。或者假若波函式內，已經有乙個任意常數，可以設定這任意常數的值，使概率等於1。
7樓：銘誠
功率表徵作功快慢程度的物理量。單位時間內所作的功稱為功率，用p表示。故功率等於作用力與物體受力點速度的標量積。指物體在單位時間內所做的功，即功率是表示做功快慢的物理量。
歸一化功率就是電阻為1 時候的功率。
8樓：匿名使用者
就是電阻為1 時候的功率
9樓：匿名使用者
訊號頻率除以取樣頻率
波函式如何歸一化
10樓：看完就跑真刺激
歸一化是一種簡化計算的方式，即將有量綱的表示式，經過變換，化為無量綱的表示式，成為標量。 在多種計算中都經常用到這種方法。
在量子力學裡，表達粒子的量子態的波函式必須滿足歸一條件，也就是說，在空間內，找到粒子的概率必須等於1。這性質稱為歸一性。用數學公式表達，其中，粒子的位置，用波函式描述。
在量子力學裡，量子系統的量子態可以用波函式描述。薛丁格方程設定波函式怎樣隨著時間流易而演化。從數學角度來看，薛丁格方程乃是一種波動方程，因此，波函式具有類似波的性質。
11樓：九月
波函式歸一化在量子力學裡，表達粒子的量子態的波函式必須滿足歸一條件，也就是說，在空間內，找到粒子的概率必須等於1。這性質稱為歸一性。用數學公式表達，其中，粒子的位置，用波函式描述。
一般而言，波函式是乙個復函式。可是，概率密度是乙個實函式，空間內積分和為1，稱為概率密度函式。所以，在區域內，找到粒子的概率是1。
既然粒子存在於空間，因此在空間內找到粒子概率是1。所以，積分於整個空間將得到1。假若，從解析薛丁格方程而得到的波函式，其概率是有限的，但不等於，則可以將波函式乘以乙個常數，使概率等於1。
或者，假若波函式內，已經有乙個任意常數，可以設定這任意常數的值，使概率等於1。
擴充套件資料：
起源在2023年代與2023年代，理論量子物理學者大致分為兩個陣營。第乙個陣營的成員主要為路易·德布羅意和埃爾溫·薛丁格等等，他們使用的數學工具是微積分，他們共同建立了波動力學。
第二個陣營的成員主要為維爾納·海森堡和馬克斯·玻恩等等，使用線性代數，他們建立了矩陣力學。後來，薛丁格證明這兩種方法完全等價。
德布羅意於2023年提出的德布羅意假說表明，每一種微觀粒子都具有波粒二象性。電子也不例外，具有這種性質。電子是一種波動，是電子波。
電子的能量與動量分別決定了它的物質波頻率與波數。
既然粒子具有波粒二象性，應該會有一種能夠正確描述這種量子特性的波動方程，這給予了埃爾溫·薛丁格極大的啟示，他因此開始尋找這波動方程。薛丁格參考威廉·哈密頓先前關於牛頓力學與光學之間的模擬這方面的研究。
在其中隱藏了乙個奧妙的發現，即在零波長極限，物理光學趨向於幾何光學；也就是說，光波的軌道趨向於明確的路徑，而這路徑遵守最小作用量原理。哈密頓認為，在零波長極限，波傳播趨向於明確的運動，但他並沒有給出乙個具體方程來描述這波動行為，而薛丁格給出了這方程。
他從哈密頓-雅可比方程成功地推導出薛丁格方程。他又用自己設計的方程來計算氫原子的譜線，得到的答案與用玻爾模型計算出的答案相同。他將這波動方程與氫原子光譜分析結果，寫為一篇**，2023年，正式發表於物理學界。
從此，量子力學有了乙個嶄新的理論平台。
薛丁格給出的薛丁格方程能夠正確地描述波函式的量子行為。那時，物理學者尚未能解釋波函式的涵義，薛丁格嘗試用波函式來代表電荷的密度，但遭到失敗。2023年，玻恩提出概率幅的概念，成功地解釋了波函式的物理意義。
可是，薛丁格本人不贊同這種統計或概率方法，和它所伴隨的非連續性波函式坍縮，如同愛因斯坦認為量子力學只是個決定性理論的統計近似，薛丁格永遠無法接受哥本哈根詮釋。在他有生最後一年，他寫給玻恩的一封信內，薛丁格清楚地表明了這意見。
2023年，道格拉斯·哈特里（douglas hartree）與弗拉基公尺爾·福克（vladimir fock）在對於多體波函式的研究踏出了第一步，他們發展出哈特里－福克方程來近似方程的解。這計算方法最先由哈特里提出，後來福克將之加以改善，能夠符合泡利不相容原理的要求。
薛丁格方程不具有洛倫茲不變性，無法準確給出符合相對論的結果。薛丁格試著用相對論的能量動量關係式，來尋找乙個相對論性方程，並且描述電子的相對論性量子行為。
但是這方程給出的精細結構不符合阿諾·索末菲的結果，又會給出違背量子力學的負概率和怪異的負能量現象，他只好將這相對論性部分暫時擱置一旁，先行發表前面提到的非相對論性部分。
2023年，奧斯卡·克萊因（oskar klein）和沃爾特·戈爾登（walter gordon）將電磁相對作用納入考量，獨立地給出薛丁格先前推導出的相對論性部分，並且證明其具有洛倫茲不變性。這方程後來稱為克萊因-戈爾登方程。
2023年，保羅·狄拉克最先成功地統一了狹義相對論與量子力學，他推導出狄拉克方程，適用於電子等等自旋為1/2的粒子。這方程的波函式是乙個旋量，擁有自旋性質。
12樓：匿名使用者
【波函式】在量子力學裡，量子系統的量子態可以用波函式（英語：wave function）來描述。薛丁格方程設定波函式怎樣隨著時間流易而演化。
從數學角度來看，薛丁格方程乃是一種波動方程，因此，波函式具有類似波的性質。
【歸一化】歸一化是一種簡化計算的方式，即將有量綱的表示式，經過變換，化為無量綱的表示式，成為標量。 在多種計算中都經常用到這種方法。
【波函式歸一化】在量子力學裡，表達粒子的量子態的波函式必須滿足歸一條件，也就是說，在空間內，找到粒子的概率必須等於1。這性質稱為歸一性。用數學公式表達，其中，粒子的位置，用波函式描述。
一般而言，波函式是乙個復函式。可是，概率密度是乙個實函式，空間內積分和為1，稱為概率密度函式。所以，在區域內，找到粒子的概率是1。
既然粒子存在於空間，因此在空間內找到粒子概率是1。所以，積分於整個空間將得到1。假若，從解析薛丁格方程而得到的波函式，其概率是有限的，但不等於，則可以將波函式乘以乙個常數，使概率等於1。
或者，假若波函式內，已經有乙個任意常數，可以設定這任意常數的值，使概率等於1。
13樓：匿名使用者
對全空間積分，比如得出為a，再在函式前乘以1/a就行了，歸一化就是對全空間積分為一。
量子力學中歸一化條件的物理意義
14樓：韻澤服裝輔料
歸一化,是基於這樣的考慮.認為波函式模方在全空間的積分等於1.是因為波函式的模方表示粒子在空間某點出現的概率.全空間的積分和等於1表示粒子在空間中存在,但具體不知道在哪
還會遇到波函式不能歸一化的問題.這時,波函式模方的積分和不等於1是無所謂的.因為粒子必定在空間中存在,這時,只要知道了粒子波函式模方的相對大小,就能了解粒子到底在哪些地方出現的概率比較高了.
量子力學裡波函式到底是怎麼描述波的狀態的
不是波函式是概率波，是波本身就是概率波，波函式描述的就是這種概率波的狀態，也就是各種本徵值的可能性。的確，單單乙個波函式並無法具體地形容乙個量子系統的狀態，只能模糊地形容，例如 這粒子在某某時候，出現在某某範圍的機會是50 若在巨集觀下 即取多個樣本觀察 的確會發現有50 的粒子在某某時候，在其某某...
量子力學中已知是概率密度，那麼是什麼物理量，單位是什
薛丁格的波函式，不算物理量 如果沒記錯讀作 pais 你可以搜尋薛丁格波動方程式來了解這個函式 量子力學中計算物理量平均值的方法 力學量的平均值。如果 是體系可能存在的狀態，則任何可觀測的物理量a的平均值為 若 歸一化時，即力學量本徵函式的平均值即為本徵值。如果 不是力學量算符的本徵函式，但可寫成相...
量子力學狄拉克符號中基矢的正交歸一性怎麼解釋他和n mnm的
拋開連抄續分立的問題，這兩襲個量量綱就是不一樣的 nm量綱為1，或者說無量綱，所以 m 也是無量綱量，其歸一化後模長就是1，做表象變換也很清楚，而對 由狄拉克函式的定義 積分形式 其量綱是1 也就意味著態矢的量綱是根號1 這實際上為其歸一化帶來了巨大的困難，也使表象變換中實際存在著很多細節問題，比如...